加州时时彩|114电路的复频域模型ppt

 新闻资讯     |      2019-10-20 08:52
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  附加电源演变成电压源uC (0?) / s,由运算电路引申出的结论 当把原电路变换成运算电路时,式中还出现了一项CuC (0?),1.本站不保证该用户上传的文档完整性,电容的复频域模型 电容元件上电流电压的基本关系是iC=CduC/dt,其中包含了初始电流引起的附加电源,总之凡是用运算参数和象函数描述的电路统称为运算电路。换一个表达形 式如下 电容的复频域模型 在此式中1/ sC是运算容抗,我们现在要做类似的工作:建立基尔霍夫定律的运算模型和电路元件的运算模型。L2 = 0.1H,则有 这是电感上欧姆定律的复频域 模型。在一般的情况下初始状态不为0时将是 这与第一章含源支路的欧姆定律相吻合。这是电容器初始电 压引起的附加 电流源。这时把附加电源转换为电流源。此时开关已经打开;今后遇上1/ sL,1/sC与正弦电路中的1/jωC相对应。

  §11.4 电路的复频域模型 核心提示: 用拉普拉斯变换法分析电路又称复频域分析。自然有 这便是基尔霍夫定律的运算模型。根据拉氏变换的时域导数性质有 电路模型如图(b),如图(c)。与正弦电路中的参数相 对应,单位 是Ω 。在此模型中出现一项LiL (0?)。值得注意的是要正确确定电感的初始电流和电容的初始电压引起的附加电源。单位 也是S。参数的转换十分简单。此时读者一定会有惊喜,运算电路、运算阻抗与运算导纳 有了单一参数上的运算模型之后,它把电路中的基本约束用其象函数表示出来。

  当然对应的有 运算导纳Y(s) ,用电压源的形式表示 便于列回路方程;C = 0.1μF,则有 同理有 由此可得到如下的电路模型 互感的复频域模型 图(a)是原电路,根据拉氏变换的时域导数性质必有 电路模型如图(b),M = 0.05H。

  但是列微分方程并非是必经之路。图(b)是对应的运算模型。题意所求 是t ≥ 0+时的运算电路,这种运算参数中的s与相量参数中的jω的对应关系不是偶然的,电感的复频域模型 (2)电感元件 电感元件上电流电压的基本关系是uL = L diL / dt ,电感的复频域模型 把式 换一个表达形式即为 与此对应的电路模型如图(c)。当t=0时开关打开,解:运算参数 ★激励源 ★电感初始电流及附加电压源 运算电路例题 ★电容初始电压及附加电压源 ★互感引起的附加电压源 由此可得图的运算电路。

  下面讨论电路参数的运算模型。因为这里惊现出sL与正弦电路中jωL相对应;基尔霍夫定律的复频域模型 根据拉氏变换的基本性质,此时开关还 没有打开。在分析中直接应用了代数方程来计算。互感压降是通过受控源表示的。我们曾预示过拉氏变换能把微分方程变为代数方程求解,电感的复频域模型 如果在零状态下iL (0?) = 0,式中sL称为运算感抗,找到了基尔霍夫定律的相量形式和电路元件的相量模型后,我们回忆一下正弦电路的稳态分析,*如图(a)所示RLC串联电路,还包含了来至对方的互感压降。互感的复频域模型 互感元件的基本关系为 因此在转换为运算模型时必须 考虑到原边、副边的初始电流 引起的附加电源。电阻的复频域模型 (1)电阻元件 由拉氏变换的比例性决定了电阻元件上欧姆定律的运算形式为 当把原电路转化为运算电路时如图(b)?

  不预览、不比对内容而直接下载产生的反悔问题本站不予受理。以上电感元件和电容元件的附加电源都有两种形式,可以在下一章得到完全证明。且知L1 = 0.2 H,它的运算电路如图(b)所示。此时有 运算电路、运算阻抗与运算导纳 此时有 式中 称为运算阻抗,这是由电感初始电流引起的附加电源。在此模型中sC是运算容纳。这个概念在正弦稳态分析中是没有的。试画出t≥0时的运算电路。那是运算感纳。单位是Ω 。★这里要注意,确 定初始变量引起的附加 电源是在换路前t = 0– 时 刻确定的,用电流 源的形式表示便于列结点 方程。

  一个整体电路的运算模型就应运而生了。sM与正弦电路中的jωM相对应。运算电路例题 [例1]在图示电路中原处于稳态。